| Property |
Value |
| dbo:abstract
|
- La ecuación de Gross–Pitaevskii (nombre de y ) describe el estado base de un sistema cuántico de bosones idénticos utilizando la aproximación de Hartree–Fock y el modelo de interacción pseudopotencial. En la aproximación de Hartree-Fock la función de onda total del sistema de bosones es tomada como un producto de funciones de una sola partícula , donde es la coordenada del -ésimo bosón. El del sistema es dado como donde es la masa del bosón, es el potencial externo, es la longitud de dispersión bosón-bosón, y es la función delta de Dirac. Si la satisface la ecuación de Gross-Pitaevski la minimiza el valor de expectación del bajo condición de normalización . Es una ecuación modelo, para la función de onda de partícula en un condensado de Bose-Einstein. Es similar en forma a la y a veces se conoce como la ecuación de Schrödinger no lineal. Un condensado de Bose-Einstein (CBE) es un gas de bosones que están en el mismo estado cuántico y por lo tanto puede ser descrito por la misma onda. Una es descrita por una sola ecuación de Schrödinger. La interacción entre las partículas de un gas real, se tiene en cuenta por una ecuación de Schrödinger pertinente de muchos cuerpos. Si el espacio promedio entre las partículas de un gas es mayor que la longitud de dispersión (es decir, en el llamado ), entonces uno puede aproximarse a la verdadera interacción potencial que presenta en esta ecuación por un pseudopotencial. La no linealidad de la ecuación de Gross–Pitaevskii tiene su origen en la interacción entre las partículas. Esto se hace evidente al igualar con cero la constante de acoplamiento de la interacción en la ecuación de Gross–Pitaevskii (véase la sección siguiente), en la que se recupera la ecuación de Schrödinger de una sola partícula, describiendo una partícula dentro de un potencial de confinamiento. (es)
- La ecuación de Gross–Pitaevskii (nombre de y ) describe el estado base de un sistema cuántico de bosones idénticos utilizando la aproximación de Hartree–Fock y el modelo de interacción pseudopotencial. En la aproximación de Hartree-Fock la función de onda total del sistema de bosones es tomada como un producto de funciones de una sola partícula , donde es la coordenada del -ésimo bosón. El del sistema es dado como donde es la masa del bosón, es el potencial externo, es la longitud de dispersión bosón-bosón, y es la función delta de Dirac. Si la satisface la ecuación de Gross-Pitaevski la minimiza el valor de expectación del bajo condición de normalización . Es una ecuación modelo, para la función de onda de partícula en un condensado de Bose-Einstein. Es similar en forma a la y a veces se conoce como la ecuación de Schrödinger no lineal. Un condensado de Bose-Einstein (CBE) es un gas de bosones que están en el mismo estado cuántico y por lo tanto puede ser descrito por la misma onda. Una es descrita por una sola ecuación de Schrödinger. La interacción entre las partículas de un gas real, se tiene en cuenta por una ecuación de Schrödinger pertinente de muchos cuerpos. Si el espacio promedio entre las partículas de un gas es mayor que la longitud de dispersión (es decir, en el llamado ), entonces uno puede aproximarse a la verdadera interacción potencial que presenta en esta ecuación por un pseudopotencial. La no linealidad de la ecuación de Gross–Pitaevskii tiene su origen en la interacción entre las partículas. Esto se hace evidente al igualar con cero la constante de acoplamiento de la interacción en la ecuación de Gross–Pitaevskii (véase la sección siguiente), en la que se recupera la ecuación de Schrödinger de una sola partícula, describiendo una partícula dentro de un potencial de confinamiento. (es)
|
| dbo:wikiPageExternalLink
| |
| dbo:wikiPageID
| |
| dbo:wikiPageLength
| |
| dbo:wikiPageRevisionID
| |
| prop-es:apellidos
|
- Pethick (es)
- Pitaevskii (es)
- Pethick (es)
- Pitaevskii (es)
|
| prop-es:año
|
- 2002 (xsd:integer)
- 2003 (xsd:integer)
|
| prop-es:editorial
| |
| prop-es:first
|
- H. (es)
- S. (es)
- H. (es)
- S. (es)
|
| prop-es:isbn
|
- 198507194 (xsd:integer)
- 521665809 (xsd:integer)
|
| prop-es:last
|
- Smith (es)
- Stringari (es)
- Smith (es)
- Stringari (es)
|
| prop-es:lastauthoramp
| |
| prop-es:nombre
|
- L. P. (es)
- C. J. (es)
- L. P. (es)
- C. J. (es)
|
| prop-es:título
|
- Bose–Einstein Condensation (es)
- Bose–Einstein Condensation in Dilute Gases (es)
- Bose–Einstein Condensation (es)
- Bose–Einstein Condensation in Dilute Gases (es)
|
| prop-es:ubicación
|
- Oxford (es)
- Cambridge (es)
- Oxford (es)
- Cambridge (es)
|
| prop-es:url
| |
| dct:subject
| |
| rdfs:comment
|
- La ecuación de Gross–Pitaevskii (nombre de y ) describe el estado base de un sistema cuántico de bosones idénticos utilizando la aproximación de Hartree–Fock y el modelo de interacción pseudopotencial. En la aproximación de Hartree-Fock la función de onda total del sistema de bosones es tomada como un producto de funciones de una sola partícula , donde es la coordenada del -ésimo bosón. El del sistema es dado como donde es la masa del bosón, es el potencial externo, es la longitud de dispersión bosón-bosón, y es la función delta de Dirac. Si la satisface la ecuación de Gross-Pitaevski (es)
- La ecuación de Gross–Pitaevskii (nombre de y ) describe el estado base de un sistema cuántico de bosones idénticos utilizando la aproximación de Hartree–Fock y el modelo de interacción pseudopotencial. En la aproximación de Hartree-Fock la función de onda total del sistema de bosones es tomada como un producto de funciones de una sola partícula , donde es la coordenada del -ésimo bosón. El del sistema es dado como donde es la masa del bosón, es el potencial externo, es la longitud de dispersión bosón-bosón, y es la función delta de Dirac. Si la satisface la ecuación de Gross-Pitaevski (es)
|
| rdfs:label
|
- Ecuación de Gross-Pitaevskii (es)
- Ecuación de Gross-Pitaevskii (es)
|
| prov:wasDerivedFrom
| |
| foaf:isPrimaryTopicOf
| |
| is owl:sameAs
of | |
| is foaf:primaryTopic
of | |
